Pospešek telesa vzdolž nagnjene ravnine. Gibanje po nagnjeni ravnini. Alternativna rešitev

Naj bo majhno telo nagnjena ravnina s kotom naklona a (slika 14.3, A). Ugotovimo: 1) kolikšna je sila trenja, če telo drsi po nagnjeni ravnini; 2) kolikšna je sila trenja, če telo leži nepremično; 3) pri kateri najmanjši vrednosti naklonskega kota a začne telo drseti z nagnjene ravnine.

A) b)

Sila trenja bo ovirati gibanje, zato bo usmerjeno navzgor vzdolž nagnjene ravnine (slika 14.3, b). Na telo poleg sile trenja delujeta še sila težnosti in normalna reakcijska sila. Predstavimo koordinatni sistem HOU, kot je prikazano na sliki, in poiščite projekcije vseh teh sil na koordinatne osi:

X: F tr X = –F tr, N X = 0, mg X = mg sina;

Y:F tr Y = 0, NY=N, mg Y = –mg cosa.

Ker lahko telo pospeši samo vzdolž nagnjene ravnine, torej vzdolž osi X, potem je očitno, da je projekcija vektorja pospeška na os Y bo vedno nič: in Y= 0, kar pomeni vsoto projekcij vseh sil na os Y mora biti tudi nič:

F tr Y + N Y + mg Y= 0 Þ 0 + N–mg cosa = 0 Þ

N = mg cosa. (14,4)

Potem je sila drsnega trenja po formuli (14.3) enaka:

F tr.sk = m N= m mg cosa. (14,5)

Če telo počiva, potem vsota projekcij vseh sil, ki delujejo na telo, na os X mora biti enako nič:

F tr X + N X + mg X= 0 Þ – F tr + 0 +mg sina = 0 Þ

F tr.p = mg sina. (14,6)

Če postopoma povečujemo kot naklona, ​​potem vrednost mg sina bo postopoma naraščala, kar pomeni, da bo naraščala tudi sila statičnega trenja, ki se vedno »samodejno prilagaja« zunanjim vplivom in jih kompenzira.

Toda, kot vemo, "možnosti" sile statičnega trenja niso neomejene. Pri nekem kotu a 0 bo celoten "vir" sile statičnega trenja izčrpan: dosegla bo največjo vrednost, ki je enaka sili drsnega trenja. Potem bo enakost resnična:

F tr.sk = mg sina 0 .

Če v to enakost nadomestimo vrednost F tr.sk iz formule (14.5) dobimo: m mg cosa 0 = mg sina 0 .

Obe strani zadnje enakosti delimo z mg cosa 0, dobimo:

Þ a 0 = arctgm.

Torej je kot a, pod katerim telo začne drseti vzdolž nagnjene ravnine, podan s formulo:

a 0 = arctgm. (14,7)

Upoštevajte, da če je a = a 0, lahko telo nepremično leži (če se ga ne dotikate) ali drsi z konstantna hitrost navzdol po nagnjeni ravnini (če jo malo potisnete). Če a< a 0 , то тело «стабильно» неподвижно, и легкий толчок не произведет на него никакого «впечатления». А если a >a 0, potem bo telo zdrsnilo z nagnjene ravnine pospešeno in brez sunkov.

Problem 14.1.Človek nosi dve medsebojno povezani sani (slika 14.4, A), z uporabo sile F pod kotom a na vodoravno ravnino. Masi sani sta enaki in enaki T. Koeficient trenja tekačev na snegu m. Poiščite pospešek sani in natezno silo T vrvi med sani, pa tudi sila F 1, s katerim mora človek vleči vrv, da se sani enakomerno premikajo.

F a m m	A)	b) riž. 14.4
A = ? T = ? F 1 = ?

rešitev. Zapišimo drugi Newtonov zakon za vsako sani v projekcijah na os X in pri(slika 14.4, b):

jaz pri: n 1 + F sina – mg = 0, (1)

x: F cosa - T–m n 1 = ma; (2)

II pri: n 2 – mg = 0, (3)

x: T–m n 2 = ma. (4)

Iz (1) najdemo n 1 = mg–F sina, iz (3) in (4) najdemo T = m mg+ + ma. Zamenjava teh vrednosti n 1 in T v (2), dobimo

.

Nadomeščanje A v (4), dobimo

T= m n 2 + ma= m mg + to =

M mg + T .

Najti F 1, enačimo izraz za A na nulo:

Odgovori: ; ;

.

STOP! Odločite se sami: B1, B6, C3.

Problem 14.2. Dve telesi z masama T in M vezan z nitjo, kot je prikazano na sl. 14,5, A. S kolikšnim pospeškom se telo giblje? M, če je koeficient trenja na površini mize m. Kakšna je napetost niti T? Kakšna je sila pritiska na os bloka?

T M m	rešitev. Zapišimo Newtonov drugi zakon v projekcijah na os X 1 in X 2 (slika 14.5, b), glede na to: X 1: T - m Mg = Ma, (1) X 2: mg – T = ma. (2) Z reševanjem sistema enačb (1) in (2) ugotovimo:
A = ? T = ? R = ?

Če se bremena ne premikajo, potem.

Odgovori: 1) če T < mM, To A = 0, T = mg, ; 2) če T³m M, to , , .

STOP! Odločite se sami: B9–B11, C5.

Problem 15.3. Dve telesi z masama T 1 in T 2 sta povezana z nitjo, vrženo čez blok (slika 14.6). Telo T 1 je na nagnjeni ravnini z naklonskim kotom a. Koeficient trenja okoli ravnine m. Telesna masa T 2 visi na nitki. Poiščite pospešek teles, natezno silo niti in silo pritiska bloka na os pod pogojem, da T 2 < T 1. Upoštevajte tga > m.

riž. 14.7

Zapišimo Newtonov drugi zakon v projekcijah na os X 1 in X 2, glede na to in:

X 1: T 1 g sina – T - m m 1 g cosa = m 1 a,

X 2: T–m 2 g = m 2 a.

, .

Ker A>0, torej

Če neenakost (1) ni izpolnjena, potem obremenitev T 2 zagotovo ne napreduje! Nato sta možni še dve možnosti: 1) sistem je negiben; 2) tovor T 2 se premakne navzdol (in breme T 1 oziroma navzgor).

Predpostavimo, da je obremenitev T 2 se premakne navzdol (slika 14.8).

riž. 14.8

Nato enačbe drugega Newtonovega zakona na osi X 1 in X 2 bo videti takole:

X 1: T – t 1 g sina – m m 1 g cosa = m 1 a,

X 2: m 2 g – T = m 2 a.

Če rešimo ta sistem enačb, ugotovimo:

, .

Ker A>0, torej

Torej, če je neenakost (1) izpolnjena, potem je obremenitev T 2 gre gor, če je izpolnjena neenakost (2), pa navzdol. Če torej ni izpolnjen noben od teh pogojev, tj.

,

sistem je negiben.

Še vedno je treba najti silo pritiska na os bloka (slika 14.9). Sila pritiska na os bloka R v tem primeru je mogoče najti kot diagonalo romba ABCD. Ker

Ð ADC= 180° – 2,

kjer je b = 90°– a, potem po kosinusnem izreku

R 2 = .

Od tukaj .

Odgovori:

1) če , To , ;

2) če , To , ;

3) če , To A = 0; T = T 2 g.

V vseh primerih .

STOP! Odločite se sami: B13, B15.

Problem 14.4. Na tehtanju vozička M deluje horizontalna sila F(Sl. 14.10, A). Koeficient trenja med obremenitvijo T in voziček je enak m. Določite pospešek bremen. Kakšna naj bo minimalna sila F 0 za nalaganje T začel drseti po vozičku?

M, T F m	A)	b) riž. 14.10
A 1 = ? A 2 = ? F 0 = ?

rešitev. Najprej upoštevajte, da sila, ki poganja breme T v gibanju je sila statičnega trenja, s katero voziček deluje na breme. Največja možna vrednost te sile je m mg.

Po tretjem Newtonovem zakonu breme deluje na voziček z enako silo - (slika 14.10, b). Zdrs se začne v trenutku, ko že doseže največjo vrednost, vendar se sistem še vedno giblje kot eno masno telo T+M s pospeškom. Potem po drugem Newtonovem zakonu

Na površju Zemlje gravitacija (gravitacija) je konstantna in enaka produktu mase padajočega telesa in gravitacijskega pospeška: F g = mg

Upoštevati je treba, da je pospešek prostega pada konstantna vrednost: g = 9,8 m/s 2 in je usmerjen proti središču Zemlje. Na podlagi tega lahko rečemo, da bodo telesa z različnimi masami padla na Zemljo enako hitro. Kako to? Če z iste višine vržete kos vate in opeko, se bo slednja hitreje prebila na tla. Ne pozabite na zračni upor! Za vato bo pomembno, saj je njena gostota zelo nizka. V brezzračnem prostoru bosta opeka in volna padli hkrati.

Žoga se giblje po nagnjeni ravnini, dolgi 10 metrov, naklonski kot ravnine je 30°. Kakšna bo hitrost žogice na koncu ravnine?

Na kroglico deluje samo gravitacijska sila Fg, usmerjena navzdol pravokotno na osnovo ravnine. Pod vplivom te sile (komponenta, usmerjena vzdolž površine ravnine) se bo žoga premaknila. Kakšna bo komponenta gravitacije, ki deluje vzdolž nagnjene ravnine?

Za določitev komponente je potrebno poznati kot med vektorjem sile F g in nagnjeno ravnino.

Določanje kota je precej preprosto:

• vsota kotov katerega koli trikotnika je 180°;
• kot med vektorjem sile F g in vznožjem nagnjene ravnine je 90°;
• kot med nagnjeno ravnino in njeno osnovo je α

Glede na zgoraj navedeno bo želeni kot enak: 180° - 90° - α = 90° - α

Iz trigonometrije:

Fg naklon = Fg cos(90°-α)

Sinα = cos(90°-α)

F g naklon = F g sinα

Res je tako:

• pri α=90° (navpična ravnina) F g nagib = F g
• pri α=0° (vodoravna ravnina) F g nagib = 0

Določimo pospešek žoge po dobro znani formuli:

F g sinα = m a

A = F g sinα/m

A = m g sinα/m = g sinα

Pospešek žogice vzdolž nagnjene ravnine ni odvisen od mase žogice, temveč le od naklonskega kota ravnine.

Določimo hitrost žogice na koncu ravnine:

V 1 2 - V 0 2 = 2 a s

(V 0 =0) - žoga se začne premikati z mesta

V 1 2 = √2·a·s

V = 2 g sinα S = √2 9,8 0,5 10 = √98 = 10 m/s

Bodite pozorni na formulo! Hitrost telesa na koncu nagnjene ravnine bo odvisna le od kota naklona ravnine in njene dolžine.

V našem primeru bodo imeli biljardna krogla, osebni avtomobil, tovornjak in šolar na saneh na koncu ravnine hitrost 10 m/s. Trenj seveda ne upoštevamo.

Dinamika je ena izmed pomembnih vej fizike, ki preučuje vzroke gibanja teles v prostoru. V tem članku bomo s teoretičnega vidika obravnavali enega od tipičnih problemov dinamike - gibanje telesa vzdolž nagnjene ravnine, in podali tudi primere rešitev nekaterih praktičnih problemov.

Osnovna formula dinamike

Preden preidemo na študij fizike gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine, predstavimo potrebne teoretične informacije za rešitev tega problema.

V 17. stoletju je Isaac Newton, zahvaljujoč praktičnim opazovanjem gibanja makroskopskih okoliških teles, izpeljal tri zakone, ki danes nosijo njegovo ime. Vse temelji na teh zakonih. klasična mehanika. Ta člen nas zanima samo v drugem zakonu. Njegova matematična oblika je podana spodaj:

Morda vas bo zanimalo:

Formula pravi, da bo delovanje zunanje sile F¯ dalo telesu z maso m pospešek a¯. Ta preprost izraz bomo nadalje uporabili za reševanje problemov gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine.

Upoštevajte, da sta sila in pospešek vektorski količini, usmerjeni v isto smer. Poleg tega je sila aditivna značilnost, kar pomeni, da je v zgornji formuli F¯ mogoče obravnavati kot posledični učinek na telo.

Nagnjena ravnina in sile, ki delujejo na telo, ki se nahaja na njej

Ključna točka, od katere je odvisen uspeh reševanja problemov gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine, je določitev sil, ki delujejo na telo. Opredelitev sil razumemo kot poznavanje njihovih modulov in smeri delovanja.

Spodaj je risba, ki prikazuje, da telo (avto) miruje na ravnini, ki je nagnjena pod kotom na vodoravno ravnino. Katere sile delujejo nanj?

Spodnji seznam navaja te sile:

• težnost;
• podporne reakcije;
• trenje;
• napetost niti (če obstaja).

Gravitacija

Najprej je to sila gravitacije (Fg). Usmerjen je navpično navzdol. Ker ima telo sposobnost gibanja samo po površini ravnine, se pri reševanju nalog gravitacijska sila razgradi na dve medsebojno pravokotni komponenti. Ena od komponent je usmerjena vzdolž ravnine, druga je pravokotna nanjo. Samo prvi od njih vodi do pojava pospeška v telesu in je pravzaprav edini pogonski dejavnik za zadevno telo. Druga komponenta določa pojav reakcijske sile podpore.

Podobno kot vzvod tudi nagnjene ravnine zmanjšajo silo, potrebno za dvigovanje teles. Na primer, z rokami je precej težko dvigniti betonski blok, ki tehta 45 kilogramov, vendar je povsem mogoče, da ga vlečete po nagnjeni ravnini. Teža telesa, postavljenega na nagnjeno ravnino, se razdeli na dve komponenti, od katerih je ena vzporedna, druga pa pravokotna na njegovo površino. Za premikanje bloka navzgor po nagnjeni ravnini mora oseba premagati samo vzporedno komponento, katere velikost se povečuje s povečanjem kota naklona ravnine.

Nagnjene ravnine so po zasnovi zelo raznolike. Na primer, vijak je sestavljen iz nagnjene ravnine (navoja), ki se spiralno vrti okoli svojega cilindričnega dela. Ko je vijak privit v del, njegov navoj prodre v telo dela in tvori zelo močno povezavo zaradi velikega trenja med delom in navojem. Primež pretvori delovanje vzvoda in rotacijsko gibanje vijaka v linearno tlačno silo. Dvigalka, ki se uporablja za dvigovanje težkih bremen, deluje po istem principu.

Sile na nagnjeni ravnini

Pri telesu, ki se nahaja na nagnjeni ravnini, sila gravitacije deluje vzporedno in pravokotno na njegovo površino. Za premikanje telesa po nagnjeni ravnini je potrebna sila, ki je po velikosti enaka gravitacijski komponenti, ki je vzporedna s površino ravnine.

Poševne ravnine in vijaki

Razmerje med vijakom in nagnjeno ravnino je mogoče zlahka izslediti, če okoli valja ovijete diagonalno prerezan list papirja. Nastala spirala je po lokaciji enaka navoju vijaka.

Sile, ki delujejo na propeler

Ko zavrtite vijak, njegov navoj ustvari zelo veliko silo, ki deluje na material dela, v katerega je privit. Ta sila vleče propeler naprej, če ga vrtimo v smeri urinega kazalca, in nazaj, če ga vrtimo v nasprotni smeri.

Vijak za dvigovanje uteži

Vrtljivi vijaki dvigalk ustvarjajo ogromno silo, ki jim omogoča dvigovanje tako težkih predmetov, kot so avtomobili ali tovornjaki. Z vrtenjem osrednjega vijaka z ročico se oba konca dvigalke potegneta skupaj, kar povzroči potreben dvig.

Poševne ravnine za cepljenje

Klin je sestavljen iz dveh nagnjenih ravnin, povezanih z osnovama. Pri zabijanju klina v drevo nagnjene ravnine razvijejo bočne sile, ki zadoščajo za razcepitev najmočnejšega lesa.

Moč in delo

Čeprav lahko nagnjena ravnina olajša nalogo, ne zmanjša količine dela, potrebnega za njeno dokončanje. Dvigovanje betonskega bloka, ki tehta 45 kg (W) 9 metrov navpično navzgor (skrajna slika na desni), zahteva 45 x 9 kilogramov dela, kar ustreza zmnožku teže bloka in količine gibanja. Ko je blok na ravnini, ki je nagnjena za 44,5°, se sila (F), ki je potrebna za vlečenje bloka, zmanjša na 70 odstotkov njegove teže. Čeprav to olajša premikanje bloka, ga je treba zdaj, da bi dvignili blok na višino 9 metrov, vleči po ravnini 13 metrov. Z drugimi besedami, dobiček v moči je enak višini dviga (9 metrov), deljeni z dolžino gibanja vzdolž nagnjene ravnine (13 metrov).

Dinamika je ena izmed pomembnih vej fizike, ki preučuje vzroke gibanja teles v prostoru. V tem članku bomo s teoretičnega vidika obravnavali enega od tipičnih problemov dinamike - gibanje telesa vzdolž nagnjene ravnine, in podali tudi primere rešitev nekaterih praktičnih problemov.

Osnovna formula dinamike

Preden preidemo na študij fizike gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine, predstavimo potrebne teoretične informacije za rešitev tega problema.

V 17. stoletju je Isaac Newton, zahvaljujoč praktičnim opazovanjem gibanja makroskopskih okoliških teles, izpeljal tri zakone, ki danes nosijo njegovo ime. Vsa klasična mehanika temelji na teh zakonih. Ta člen nas zanima samo v drugem zakonu. Njegova matematična oblika je podana spodaj:

Formula pravi, da bo delovanje zunanje sile F¯ dalo telesu z maso m pospešek a¯. Ta preprost izraz bomo nadalje uporabili za reševanje problemov gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine.

Upoštevajte, da sta sila in pospešek vektorski količini, usmerjeni v isto smer. Poleg tega je sila aditivna značilnost, kar pomeni, da je v zgornji formuli F¯ mogoče obravnavati kot posledični učinek na telo.

Nagnjena ravnina in sile, ki delujejo na telo, ki se nahaja na njej

Ključna točka, od katere je odvisen uspeh reševanja problemov gibanja telesa vzdolž nagnjene ravnine, je določitev sil, ki delujejo na telo. Opredelitev sil razumemo kot poznavanje njihovih modulov in smeri delovanja.

Spodaj je risba, ki prikazuje, da telo (avto) miruje na ravnini, ki je nagnjena pod kotom na vodoravno ravnino. Katere sile delujejo nanj?

Spodnji seznam navaja te sile:

• težnost;
• podporne reakcije;
• trenje;
• napetost niti (če obstaja).

Gravitacija

Najprej je to sila gravitacije (F g). Usmerjen je navpično navzdol. Ker ima telo sposobnost gibanja samo po površini ravnine, se pri reševanju nalog gravitacijska sila razgradi na dve medsebojno pravokotni komponenti. Ena od komponent je usmerjena vzdolž ravnine, druga je pravokotna nanjo. Samo prvi od njih vodi do pojava pospeška v telesu in je pravzaprav edini gonilni dejavnik zadevnega telesa. Druga komponenta določa pojav reakcijske sile podpore.

Reakcija tal

Druga sila, ki deluje na telo, je reakcija tal (N). Razlog za njegov pojav je povezan s tretjim Newtonovim zakonom. Vrednost N prikazuje silo, s katero ravnina deluje na telo. Usmerjen je navzgor pravokotno na nagnjeno ravnino. Če bi bilo telo vklopljeno vodoravna površina, potem bi bil N enak njegovi teži. V obravnavanem primeru je N enak le drugi komponenti, dobljeni z raztezanjem gravitacije (glej zgornji odstavek).

Reakcija podpore nima neposrednega vpliva na naravo gibanja telesa, saj je pravokotna na ravnino naklona. Kljub temu povzroča trenje med telesom in površino letala.

Sila trenja

Tretja sila, ki jo moramo upoštevati pri proučevanju gibanja telesa po nagnjeni ravnini, je trenje (F f). Fizična narava trenje je zahtevno. Njegov pojav je povezan z mikroskopskimi interakcijami teles v stiku z nehomogenimi kontaktnimi površinami. Obstajajo tri vrste te sile:

• mir;
• zdrs;
• valjanje.

Statično in drsno trenje opisuje ista formula:

kjer je µ brezdimenzijski koeficient, katerega vrednost je določena z materiali drgnih teles. Torej, pri drsnem trenju lesa na lesu je µ = 0,4 in ledu na ledu - 0,03. Koeficient statičnega trenja je vedno večji od koeficienta drsenja.

Kotalno trenje opisujemo z drugačno formulo od prejšnje. Videti je takole:

Tukaj je r polmer kolesa, f je koeficient, ki ima dimenzijo inverzne dolžine. Ta sila trenja je običajno precej manjša od prejšnjih. Upoštevajte, da na njegovo vrednost vpliva polmer kolesa.

Sila F f, ne glede na vrsto, je vedno usmerjena proti gibanju telesa, to pomeni, da F f teži, da telo ustavi.

Napetost niti

Pri reševanju problemov gibanja telesa po nagnjeni ravnini ta sila ni vedno prisotna. Njegov videz določa dejstvo, da je telo, ki se nahaja na nagnjeni ravnini, povezano z drugim telesom z neraztegljivo nitjo. Pogosto drugo telo visi na nitki skozi blok zunaj ravnine.

Na predmet, ki se nahaja na ravnini, deluje natezna sila niti, ki jo pospešuje ali upočasnjuje. Vse je odvisno od velikosti sil, ki delujejo v fizičnem sistemu.

Pojav te sile v problemu bistveno oteži postopek reševanja, saj je treba hkrati upoštevati gibanje dveh teles (na ravnini in visi).

Problem določanja kritičnega kota

Zdaj je prišel čas, da opisano teorijo uporabimo za reševanje realnih problemov gibanja vzdolž nagnjene ravnine telesa.

Predpostavimo, da ima lesen tram maso 2 kg. Je na leseni letali. Treba je ugotoviti, pri katerem kritičnem kotu naklona ravnine bo žarek začel drseti vzdolž nje.

Drsenje žarka se bo zgodilo le, če bo skupna sila, ki deluje navzdol vzdolž ravnine nanj, večja od nič. Tako je za rešitev tega problema dovolj določiti posledično silo in najti kot, pri katerem postane večji od nič. V skladu s pogoji problema bosta na žarek vzdolž ravnine delovali le dve sili:

• gravitacijska komponenta F g1 ;
• statično trenje F f .

Da telo začne drseti, mora biti izpolnjen naslednji pogoj:

Upoštevajte, da če komponenta gravitacije presega statično trenje, bo tudi večja od sile drsnega trenja, to pomeni, da se bo začeto gibanje nadaljevalo s stalnim pospeškom.

Spodnja slika prikazuje smeri vseh delujočih sil.

Označimo kritični kot s simbolom θ. Enostavno je pokazati, da bosta sili F g1 in F f enaki:

F g1 = m × g × sin(θ);

F f = µ × m × g × cos(θ).

Tukaj je m × g teža telesa, µ je koeficient statične sile trenja za par materialov les-les. Iz ustrezne tabele koeficientov lahko ugotovite, da je enak 0,7.

Če zamenjamo najdene vrednosti v neenakost, dobimo:

m × g × sin(θ) ≥ µ × m × g × cos(θ).

S pretvorbo te enakosti pridemo do pogoja gibanja telesa:

tan(θ) ≥ µ =>

θ ≥ arctan(µ).

Dobili smo zelo zanimiv rezultat. Izkazalo se je, da vrednost kritičnega kota θ ni odvisna od mase telesa na nagnjeni ravnini, ampak je enolično določena s koeficientom statičnega trenja µ. Če njegovo vrednost zamenjamo v neenakost, dobimo vrednost kritičnega kota:

θ ≥ arctan(0,7) ≈ 35 o .

Naloga določanja pospeška pri gibanju vzdolž nagnjene ravnine telesa

Zdaj pa rešimo malo drugačen problem. Naj bo lesen tram na stekleni nagnjeni ravnini. Letalo je nagnjeno pod kotom 45 o proti obzorju. Ugotoviti je treba, s kakšnim pospeškom se bo gibalo telo, če je njegova masa 1 kg.

Zapišimo glavno enačbo dinamike za ta primer. Ker bo sila F g1 usmerjena vzdolž gibanja, F f pa proti njej, bo enačba v obliki:

F g1 - F f = m × a.

Nadomestimo formule, dobljene v prejšnji nalogi za sili F g1 in F f, imamo:

m × g × sin(θ) - µ × m × g × cos(θ) = m × a.

Kje dobimo formulo za pospešek:

a = g × (sin(θ) - µ × cos(θ)).

Spet imamo formulo, ki ne vključuje telesne teže. To dejstvo pomeni, da bodo bloki katere koli mase istočasno zdrsnili navzdol po nagnjeni ravnini.

Glede na to, da je koeficient µ za drgne materiale les-steklo 0,2, nadomestimo vse parametre v enačbo in dobimo odgovor:

Tako je tehnika za reševanje problemov z nagnjeno ravnino določitev rezultantne sile, ki deluje na telo, in nato uporaba drugega Newtonovega zakona.

Fizika: gibanje telesa po nagnjeni ravnini. Primeri rešitev in problemov - vse zanimivosti in dosežki znanosti in izobraževanja na spletnem mestu