Enakomerno pospešeno gibanje: formule, primeri. Enakomerno pospešeno gibanje: formule, primeri

3.2.1. Kako pravilno razumeti pogoje problema?

Hitrost telesa se je povečala za n enkrat:

Hitrost se je zmanjšala n enkrat:

Hitrost povečana za 2 m/s:

Kolikokrat se je povečala hitrost?

Za kolikokrat se je hitrost zmanjšala?

Kako se je spremenila hitrost?

Za koliko se je povečala hitrost?

Za koliko se je zmanjšala hitrost?

Telo je doseglo največjo višino:

Telo je prepotovalo polovico razdalje:

Telo se vrže s tal: (zadnji pogoj pogosto uide izpred oči - če ima telo ničelno hitrost, npr. pero, ki leži na mizi, ali lahko samo poleti navzgor?), je začetna hitrost usmerjena navzgor.

Telo je vrženo navzdol: začetna hitrost je usmerjena navzdol.

Telo je vrženo navzgor: začetna hitrost je usmerjena navzgor.

V trenutku padca na tla:

Telo pade iz balona ( balon na vroč zrak): začetna hitrost je enaka hitrosti balona (balona) in je usmerjena v isto smer.

3.2.2. Kako določiti pospešek iz grafa hitrosti?

Zakon o spremembi hitrosti ima obliko:

Graf te enačbe je ravna črta. Ker - koeficient pred t, potem je naklon premice.

Za grafikon 1:

Dejstvo, da se graf 1 "dvigne" pomeni, da je projekcija pospeška pozitivna, tj. vektor je usmerjen v pozitivno smer osi. Ox

Za grafikon 2:

Dejstvo, da gre graf 2 "navzdol", pomeni, da je projekcija pospeška negativna, to pomeni, da je vektor usmerjen v negativno smer osi. Ox. Presečišče grafa z osjo pomeni spremembo smeri gibanja v nasprotno.

Za določitev in izberemo točke na grafu, na katerih je mogoče natančno določiti vrednosti; praviloma so to točke, ki se nahajajo na vrhovih celic.

3.2.3. Kako iz grafa hitrosti določimo prevoženo pot in premik?

Kot je navedeno v odstavku 3.1.6, se pot lahko izrazi kot površina pod grafom hitrosti v odvisnosti od pospeška. Preprost primer je prikazan v odstavku 3.1.6. Razmislimo več težka možnost, ko graf hitrosti seka časovno os.

Naj spomnimo, da se pot lahko samo povečuje, zato je pot, ki jo prepotuje telo v primeru na sliki 9, enaka:

kjer in sta območja številk, zasenčenih na sliki.

Če želite določiti gibanje, morate opaziti, da na točkah in telo spremeni smer gibanja. Ko telo potuje po poti, se premika v pozitivni smeri osi Ox, saj graf leži nad časovno osjo. Ko telo potuje po poti, se premika proti hrbtna stran, v negativni smeri osi Ox saj graf leži pod časovno osjo. Med potovanjem se telo premika v pozitivni smeri osi Ox, saj graf leži nad časovno osjo. Torej je premik:

Bodimo še enkrat pozorni:

1) presečišče s časovno osjo pomeni obračanje v nasprotno smer;

2) območje grafa, ki leži pod časovno osjo, je pozitivno in je vključeno z znakom "+" v definiciji prevožene razdalje, vendar z znakom "-" v definiciji premika.

3.2.4. Kako iz grafa pospeška v odvisnosti od časa ugotoviti odvisnost hitrosti od časa in koordinat od časa?

Za določitev zahtevanih odvisnosti so potrebni začetni pogoji - vrednosti hitrosti in koordinat v trenutku Brez začetnih pogojev rešite enolično to nalogo nemogoče, zato so praviloma podani v postavitvi problema.

V tem primeru bomo poskušali vse argumente predstaviti s črkami, tako da v določenem primeru (pri zamenjavi številk) ne izgubimo bistva dejanj.

Naj bo v trenutku hitrost telesa nič in začetna koordinata

Začetne vrednosti hitrosti in koordinat so določene iz začetnih pogojev, pospešek pa iz grafa:

zato je gibanje enakomerno pospešeno in ima zakon spremembe hitrosti obliko:

Do konca tega časovnega obdobja () bosta hitrost () in koordinata () enaka (namesto časa morate v formulah zamenjati):

Začetna vrednost hitrosti v tem intervalu mora biti enaka končni vrednosti v prejšnjem intervalu, začetna vrednost koordinate je enaka končni vrednosti koordinate v prejšnjem intervalu, pospešek pa se določi iz grafa:

zato je gibanje enakomerno pospešeno in ima zakon spremembe hitrosti obliko:

Do konca tega časovnega obdobja () bosta hitrost () in koordinata () enaka (namesto časa morate v formulah zamenjati):

Za boljše razumevanje dobljene rezultate narišimo na graf (glej sliko)

Na grafu hitrosti:

1) Od 0 do ravne črte, "dvigajoče navzgor" (od);

2) Od do je vodoravna ravna črta (od);

3) Od do: ravna črta, ki gre navzdol (od).

Koordinate na grafu:

1) Od 0 do : parabola, katere veje so usmerjene navzgor (od );

2) Od do: ravna črta, ki se dviga navzgor (od);

3) Od do: parabola, katere veje so usmerjene navzdol (od).

3.2.5. Kako iz grafa zakona gibanja zapišemo analitično formulo zakona gibanja?

Naj bo podan graf enakomerno izmeničnega gibanja.

V tej formuli so tri neznane količine: in

Za določitev je dovolj, da pogledamo vrednost funkcije na Za določitev drugih dveh neznank izberemo dve točki na grafu, katerih vrednosti lahko natančno določimo - točki celic. Dobimo sistem:

Hkrati verjamemo, da že vemo. Pomnožimo 1. enačbo sistema z in 2. enačbo z:

Od 1. enačbe odštejemo 2. in dobimo:

Vrednost, dobljeno iz tega izraza, nadomestimo v katero koli od enačb sistema (3.67) in rešimo dobljeno enačbo za:

3.2.6. Kako z znanim zakonom gibanja določiti zakon spremembe hitrosti?

Zakon enakomerno izmeničnega gibanja ima obliko:

To je njegovo standardni pogled za to vrsto gibanja in ne more izgledati drugače, zato si ga velja zapomniti.

V tem zakonu koeficient pred t- to je vrednost začetne hitrosti, predkoeficient je pospešek, deljen na pol.

Na primer, naj bo podan zakon:

In enačba hitrosti izgleda takole:

Zato je za reševanje takšnih problemov potrebno natančno zapomniti obliko zakona enakomernega gibanja in pomen koeficientov, vključenih v to enačbo.

Vendar pa lahko greš drugače. Spomnimo se formule:

V našem primeru:

3.2.7. Kako določiti kraj in uro srečanja?

Naj sta podana zakona gibanja dveh teles:

V trenutku srečanja se telesa znajdejo na isti koordinati, to pomeni, da je treba rešiti enačbo:

Prepišimo ga v obliki:

to kvadratna enačba, splošna rešitev ki ga zaradi okornosti tukaj ne bomo predstavljali. Kvadratna enačba bodisi nima rešitev, kar pomeni, da se telesi nista srečali; ali ima eno rešitev - en sam sestanek; ali ima dve rešitvi - dve seji organov.

Dobljene rešitve je treba preveriti glede fizične izvedljivosti. Najpomembnejši pogoj: in to je, da mora biti čas srečanja pozitiven.

3.2.8. Kako določiti pot v th sekundi?

Naj se telo začne gibati iz stanja mirovanja in opravi pot v tej sekundi n- sekundo.

Za rešitev te težave morate uporabiti formulo (3.25):

Označimo Potem

Enačbo delimo z in dobimo:

3.2.9. Kako se premika telo, ko ga vržemo z višine? h?

Telo vrže z višine h pri hitrosti

Koordinatna enačba l

Čas vzpona na najvišjo točko leta se določi iz pogoja:

H potrebno v je treba nadomestiti:

Hitrost v času padca:

3.2.10. Kako se premika telo, ko ga vržemo z višine? h?

Telo vrže z višine h pri hitrosti

Koordinatna enačba l v poljubni časovni točki:

Enačba:

Celoten čas letenja se določi iz enačbe:

To je kvadratna enačba, ki ima dve rešitvi, vendar se telo v tej nalogi lahko pojavi v koordinati samo enkrat. Zato je treba med dobljenimi rešitvami eno »odstraniti«. Glavni kriterij presejanja je, da čas letenja ne more biti negativen:

Hitrost v času padca:

3.2.11. Kako se premika telo, vrženo navzgor s površine zemlje?

Telo vrže s površine zemlje navzgor s hitrostjo

Koordinatna enačba l v poljubni časovni točki:

Enačba za projekcijo hitrosti v poljubnem časovnem trenutku:

Iz pogoja se določi čas vzpona do najvišje točke leta

Da bi našli največjo višino H potrebno v (3.89) potrebno nadomestiti

Celoten čas letenja je določen iz pogoja Dobimo enačbo:

Hitrost v času padca:

Upoštevajte, da to pomeni, da je čas vzpona enak času padca na isto višino.

Dobili smo tudi: to je, s kakšno hitrostjo so ga vrgli, pri isti hitrosti je telo padlo. Znak "-" v formuli pomeni, da je hitrost v trenutku padca usmerjena navzdol, to je proti osi Oj.

3.2.12. Telo je bilo dvakrat na isti višini...

Pri metu lahko telo dvakrat konča na isti višini - prvič pri premikanju navzgor, drugič pri padcu navzdol.

1) Ko je telo na višini h?

Za telo, vrženo navzgor s površine zemlje, velja zakon gibanja:

Ko je telo na vrhu h njegova koordinata bo enaka Dobimo enačbo:

katere rešitev je:

2) Znani so časi in kdaj je bilo telo na višini h. Kdaj bo telo na največji višini?

Čas letenja z višine h nazaj v višino h kot je bilo že prikazano, je čas vzpona enak času padca na isto višino, torej je čas leta odvisen od višine h največja višina je:

Nato čas letenja od začetka gibanja do največje višine:

3) Znani so časi in kdaj je bilo telo na višini h. Kolikšen je čas leta telesa?

Celoten čas letenja je enak:

4) Znani so časi in kdaj je bilo telo na višini h. Kakšna je največja višina dviga?

3.2.13. Kako se premika vodoravno vrženo telo z višine? h?

Telo, vrženo vodoravno z višine h pri hitrosti

Projekcije pospeška:

Projekcije hitrosti v poljubnem časovnem trenutku t:

t:

t:

Čas letenja se določi iz pogoja

Za določitev dometa leta je potrebno vnesti enačbo za koordinate x namesto t nadomestek

Za določitev hitrosti telesa v trenutku padanja je treba uporabiti enačbo namesto t nadomestek

Kot, pod katerim telo pade na tla:

3.2.14. Kako se giblje telo, vrženo z višine pod kotom α na vodoravno ravnino? h?

Telo, vrženo z višine pod kotom α na vodoravno ravnino h pri hitrosti

Projekcije začetne hitrosti na os:

Projekcije pospeška:

Projekcije hitrosti v poljubnem časovnem trenutku t:

Modul hitrosti v poljubnem trenutku t:

Koordinate telesa v poljubnem trenutku t:

Največja višina H

To je kvadratna enačba, ki ima dve rešitvi, vendar se telo v tej nalogi lahko pojavi v koordinati samo enkrat. Zato je treba med dobljenimi rešitvami eno »odstraniti«. Glavni kriterij presejanja je, da čas letenja ne more biti negativen:

x L:

Hitrost v trenutku padca

Vpadni kot:

3.2.15. Kako se giblje telo, vrženo pod kotom α na zemeljsko obzorje?

Telo, vrženo pod kotom α proti vodoravnici s površine zemlje s hitrostjo

Projekcije začetne hitrosti na os:

Projekcije pospeška:

Projekcije hitrosti v poljubnem časovnem trenutku t:

Modul hitrosti v poljubnem trenutku t:

Koordinate telesa v poljubnem trenutku t:

Iz pogoja se določi čas leta do najvišje točke

Hitrost v najvišja točka polet

Največja višina H se določi s substitucijo v zakonu spremembe koordinate y časa

Celoten čas leta najdemo iz pogoja, da dobimo enačbo:

Dobimo

Še enkrat smo to dobili, se pravi, ponovno so pokazali, da je čas vzpona enak času padca.

Če nadomestimo v zakon sprememb koordinat xčas, potem dobimo doseg leta L:

Hitrost v trenutku padca

Kot, ki ga v poljubnem trenutku zaklene vektor hitrosti z vodoravno ravnino:

Vpadni kot:

3.2.16. Kaj so ravne in nameščene trajektorije?

Rešimo naslednjo nalogo: pod kakšnim kotom je treba vreči telo s površine zemlje, da telo pade na daljavo. L z mesta meta?

Domet letenja se določi po formuli:

Iz fizikalnih premislekov je jasno, da kot α ne more biti večji od 90 °, zato sta iz niza rešitev enačbe primerna dva korena:

Pot gibanja, za katero se imenuje ravna pot. Pot gibanja, za katero se imenuje zgibna trajektorija.

3.2.17. Kako uporabljati trikotnik hitrosti?

Kot je bilo rečeno v 3.6.1, bo imel trikotnik hitrosti v vsakem problemu svojo obliko. Poglejmo konkreten primer.

Telo je bilo vrženo z vrha stolpa s hitrostjo, tako da je bil obseg leta največji. Ko pade na tla, je hitrost telesa Kako dolgo je trajal let?

Sestavimo trikotnik hitrosti (glej sliko). V njej narišimo višino, ki je očitno enaka Potem je površina trikotnika hitrosti enaka:

Tu smo uporabili formulo (3.121).

Poiščimo površino istega trikotnika z drugo formulo:

Ker sta to ploščini istega trikotnika, enačimo formuli in:

Od kod ga dobimo?

Kot je razvidno iz formul za končno hitrost, pridobljenih v prejšnjih odstavkih, končna hitrost ni odvisna od kota, pod katerim je bilo telo vrženo, ampak je odvisna le od vrednosti začetne hitrosti in začetne višine. Zato je doseg leta po formuli odvisen le od kota med začetno in končno hitrostjo β. Nato domet letenja L bo največji, če zavzame največjo možno vrednost, tj

Torej, če je obseg leta največji, bo trikotnik hitrosti pravokoten, zato je izpolnjen Pitagorov izrek:

Od kod ga dobimo?

Lastnost trikotnika hitrosti, ki je bila pravkar dokazana, se lahko uporabi za reševanje drugih problemov: trikotnik hitrosti je pravokoten v problemu največjega dosega leta.

3.2.18. Kako uporabljati trikotnik premika?

Kot je omenjeno v 3.6.2, bo trikotnik zamika v vsaki nalogi imel svojo obliko. Poglejmo konkreten primer.

Telo je vrženo pod kotom β na površino gore, ki ima naklonski kot α. S kakšno hitrostjo je treba vreči telo, da pade točno na daljavo? L z mesta meta?

Konstruirajmo trikotnik pomikov - to je trikotnik ABC(glej sliko 19). Vanjo narišimo višino BD. Očitno kot DBC je enako α.

Izrazimo stran BD iz trikotnika BCD:

Izrazimo stran BD iz trikotnika ABD:

Izenačimo in:

Kako najdemo čas leta:

Izrazimo se AD iz trikotnika ABD:

Izrazimo stran DC iz trikotnika BCD:

Ampak razumemo

V to enačbo nadomestimo dobljeni izraz za čas letenja:

Končno dobimo

3.2.19. Kako rešiti probleme z uporabo zakona gibanja? (vodoravno)

Praviloma v šoli pri reševanju nalog na enakomerno gibanje veljajo formule

Vendar je ta pristop k rešitvi težko uporabiti pri številnih težavah. Poglejmo konkreten primer.

Zadnjim vagonom vlaka je v trenutku, ko se je vlak začel premikati, pristopil zapozneli potnik, ki je začel s stalni pospešek Edina odprta vrata v enem od vagonov so bila na razdalji od potnika. Kolikšno najmanjšo konstantno hitrost mora razviti, da se pravočasno vkrca na vlak?

Predstavimo os Ox, usmerjen vzdolž gibanja osebe in vlaka. Vzemimo ničelni položaj začetni položaj oseba (»2«). Nato začetna koordinata odprta vrata("1") L:

Vrata ("1") imajo, tako kot celoten vlak, začetno hitrost nič. Človek ("2") se začne premikati s hitrostjo

Vrata ("1") se, tako kot celoten vlak, premikajo s pospeškom a. Človek ("2") se premika s konstantno hitrostjo:

Zakon gibanja vrat in osebe ima obliko:

Nadomestimo pogoje in v enačbo za vsako od gibajočih se teles:

Za vsako od teles smo sestavili enačbo gibanja. Sedaj bomo uporabili že znani algoritem za iskanje kraja in časa srečanja dveh teles - enačiti moramo in:

Kje dobimo kvadratno enačbo za določitev časa srečanja:

To je kvadratna enačba. Obe njegovi rešitvi imata fizični pomen - najmanjši koren, to je prvo srečanje osebe in vrat (oseba lahko hitro teče z mesta, vendar vlak ne bo takoj dosegel visoke hitrosti, zato lahko oseba prehiti vrata), drugi koren je drugo srečanje (ko vlak je že pospešil in osebo dohitel). Toda prisotnost obeh korenin pomeni, da lahko oseba teče počasneje. Hitrost bo minimalna, če ima enačba en sam koren, tj

Kje najdemo minimalno hitrost:

Pri takih problemih je pomembno razumeti pogoje problema: čemu so enaki začetna koordinata, začetna hitrost in pospešek. Po tem sestavimo enačbo gibanja in razmislimo, kako nadalje rešiti problem. 

3.2.20. Kako rešiti probleme z uporabo zakona gibanja? (navpično)

Poglejmo si primer.

Prosto padajoče telo je zadnjih 10 m prepotovalo v 0,5 s. Poiščite čas padca in višino, s katere je telo padlo. Zračni upor zanemarite.

Za prosto padajoče telo velja zakon gibanja:

V našem primeru:

začetna koordinata:

začetna hitrost:

Nadomestimo pogoje v zakon gibanja:

Zamenjava v enačbo gibanja zahtevane vrednostičasu, bomo dobili koordinate telesa v teh trenutkih.

V trenutku padca koordinata telesa

Za s pred trenutkom padca, to je na koordinati telesa

Enačbe sestavljajo sistem enačb, v katerem so neznanke H in z rešitvijo tega sistema dobimo:

Če torej poznamo obliko zakona gibanja (3.30) in uporabimo pogoje problema za iskanje, dobimo zakon gibanja za ta specifični problem. Nato z zamenjavo zahtevanih časovnih vrednosti dobimo ustrezne vrednosti koordinat. In rešimo problem!

Enakomerno pospešeno gibanje- to je gibanje, pri katerem se vektor pospeška ne spremeni v velikosti in smeri. Primeri takšnega gibanja: kolo, ki se kotali po hribu navzdol; kamen vržen pod kotom na horizontalo. Enakomerno gibanje je poseben primer enakomerno pospešenega gibanja s pospeškom enakim nič.

Oglejmo si podrobneje primer prostega pada (telo, vrženo pod kotom na horizontalo). Tako gibanje lahko predstavimo kot vsoto gibov glede na navpično in vodoravno os.

Na kateri koli točki trajektorije deluje na telo gravitacijski pospešek g →, ki se po velikosti ne spreminja in je vedno usmerjen v eno smer.

Vzdolž osi X je gibanje enakomerno in premočrtno, vzdolž osi Y pa enakomerno pospešeno in premočrtno. Upoštevali bomo projekcije vektorjev hitrosti in pospeška na os.

Formula za hitrost pri enakomerno pospešenem gibanju:

Pri tem je v 0 začetna hitrost telesa, a = c o n s t pospešek.

Na grafu pokažimo, da ima pri enakomerno pospešenem gibanju odvisnost v (t) obliko premice.

​​​​​​​

Pospešek lahko določimo z naklonom grafa hitrosti. Na zgornji sliki pospeševalni modul enako razmerju stranice trikotnika ABC.

a = v - v 0 t = B C A C

Večji kot je kot β, večji je naklon (strmost) grafa glede na časovno os. Skladno s tem večji je pospešek telesa.

Za prvi graf: v 0 = - 2 m s; a = 0,5 m s 2.

Za drugi graf: v 0 = 3 m s; a = - 1 3 m s 2 .

S pomočjo tega grafa lahko izračunate tudi premik telesa v času t. Kako to narediti?

Označimo na grafu majhno časovno obdobje ∆ t. Predpostavili bomo, da je tako majhna, da lahko gibanje v času ∆ t štejemo za enakomerno gibanje s hitrostjo enaka hitrost telo v sredini intervala ∆ t. Takrat bo premik ∆ s v času ∆ t enak ∆ s = v ∆ t.

Celoten čas t razdelimo na infinitezimalne intervale ∆ t. Premik s v času t je enak površini trapeza O D E F .

s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 t = 2 v 0 + (v - v 0) 2 t .

Vemo, da je v - v 0 = a t, zato bo končna formula za premikanje telesa v obliki:

s = v 0 t + a t 2 2

Da bi našli koordinato telesa v v tem trenutkučasu, morate začetni koordinati telesa dodati premik. Sprememba koordinat v odvisnosti od časa izraža zakon enakomerno pospešenega gibanja.

Zakon enakomerno pospešenega gibanja

Zakon enakomerno pospešenega gibanja

y = y 0 + v 0 t + a t 2 2 .

Drug pogost problem kinematike, ki se pojavi pri analizi enakomerno pospešenega gibanja, je iskanje koordinate za dane vrednosti začetne in končne hitrosti ter pospeška.

Če iz zgoraj zapisanih enačb izločimo t in jih rešimo, dobimo:

s = v 2 - v 0 2 2 a.

Z znano začetno hitrostjo, pospeškom in premikom je mogoče najti končno hitrost telesa:

v = v 0 2 + 2 a s .

Za v 0 = 0 s = v 2 2 a in v = 2 a s

Pomembno!

Količine v, v 0, a, y 0, s, vključene v izraze, so algebraične količine. Odvisno od narave gibanja in smeri koordinatne osi v pogojih določene naloge lahko zavzamejo tako pozitivne kot negativne vrednosti.

Če v besedilu opazite napako, jo označite in pritisnite Ctrl+Enter

Oglejmo si gibanje vodoravno vrženega telesa, ki se giblje zgolj pod vplivom gravitacije (zračni upor zanemarimo). Na primer, predstavljajte si, da žogico, ki leži na mizi, potisnemo, se odkotali do roba mize in začne prosto padati z začetno hitrostjo, usmerjeno vodoravno (slika 174).

Projicirajmo gibanje žogice na navpično os in na vodoravno os. Gibanje projekcije krogle na os je gibanje brez pospeška s hitrostjo; gibanje projekcije žogice na os je prosti pad s pospeškom večjim od začetne hitrosti pod vplivom gravitacije. Poznamo zakonitosti obeh gibanj. Komponenta hitrosti ostane konstantna in enaka . Komponenta raste sorazmerno s časom: . Nastalo hitrost je mogoče enostavno najti s pravilom paralelograma, kot je prikazano na sl. 175. Nagnjen bo navzdol in njegov naklon se bo sčasoma povečal.

riž. 174. Gibanje žoge, ki se kotali z mize

riž. 175. Žoga, vržena vodoravno s hitrostjo, ima trenutno hitrost

Poiščimo tirnico vodoravno vrženega telesa. Koordinate telesa v trenutku imajo pomen

Da bi našli enačbo trajektorije, izrazimo čas iz (112.1) skozi in ta izraz nadomestimo v (112.2). Kot rezultat dobimo

Graf te funkcije je prikazan na sl. 176. Izkaže se, da so ordinate točk trajektorije sorazmerne s kvadratoma abscise. Vemo, da takšne krivulje imenujemo parabole. Graf poti enakomerno pospešenega gibanja smo upodobili kot parabolo (§ 22). Tako se prosto padajoče telo, katerega začetna hitrost je vodoravna, giblje po paraboli.

Prevožena pot v navpični smeri ni odvisna od začetne hitrosti. Toda prevožena pot v vodoravni smeri je sorazmerna z začetno hitrostjo. Zato je pri veliki vodoravni začetni hitrosti parabola, po kateri pada telo, bolj raztegnjena v vodoravni smeri. Če tok vode spustimo iz vodoravne cevi (slika 177), se bodo posamezni delci vode, tako kot krogla, gibali po paraboli. Bolj kot je odprta pipa, skozi katero pride voda v cev, večja je začetna hitrost vode in dlje od pipe tok doseže dno kivete. Če za curek postavite zaslon z vnaprej narisanimi paraboli, se lahko prepričate, da ima vodni curek res obliko parabole.

V tej lekciji si bomo ogledali pomembno značilnost neenakomernega gibanja - pospešek. Poleg tega bomo upoštevali neenakomerno gibanje s stalnim pospeškom. Tako gibanje imenujemo tudi enakomerno pospešeno ali enakomerno upočasnjeno. Na koncu bomo govorili še o tem, kako grafično prikazati odvisnost hitrosti telesa od časa pri enakomerno pospešenem gibanju.

domača naloga

Ko rešite naloge za to lekcijo, se boste lahko pripravili na vprašanja 1 državnega izpita in vprašanja A1, A2 enotnega državnega izpita.

1. Težave 48, 50, 52, 54 sb. težave A.P. Rimkevič, ur. 10.

2. Zapišite odvisnost hitrosti od časa in narišite grafe odvisnosti hitrosti telesa od časa za primere, prikazane na sl. 1, primera b) in d). Na grafih označite prelomnice, če obstajajo.

3. Razmislite o naslednjih vprašanjih in njihovih odgovorih:

vprašanje Ali je pospešek zaradi gravitacije pospešek, kot je definiran zgoraj?

Odgovori. Seveda je. Gravitacijski pospešek je pospešek telesa, ki prosto pada z določene višine (zračni upor zanemarimo).

vprašanje Kaj se bo zgodilo, če je pospešek telesa usmerjen pravokotno na hitrost telesa?

Odgovori. Telo se bo enakomerno gibalo po krogu.

vprašanje Ali je mogoče izračunati tangens kota s pomočjo kotomera in kalkulatorja?

Odgovori. ne! Ker bo tako dobljen pospešek brezrazsežen, dimenzija pospeška, kot smo že pokazali, pa bi morala imeti dimenzijo m/s 2.

vprašanje Kaj lahko rečemo o gibanju, če graf hitrosti v odvisnosti od časa ni raven?

Odgovori. Lahko rečemo, da se pospešek tega telesa s časom spreminja. Tako gibanje ne bo enakomerno pospešeno.