Stejně zrychlený pohyb: vzorce, příklady. Stejně zrychlený pohyb: vzorce, příklady

3.2.1. Jak správně porozumět podmínkám problému?

Rychlost těla se zvýšila n jednou:

Rychlost se snížila n jednou:

Rychlost zvýšena o 2 m/s:

Kolikrát se zvýšila rychlost?

Kolikrát se rychlost snížila?

Jak se změnila rychlost?

Jak moc se zvýšila rychlost?

Jak moc se snížila rychlost?

Tělo dosáhlo nejvyšší výšky:

Tělo urazilo polovinu vzdálenosti:

Tělo je odhozeno ze země: (poslední podmínka často uniká zraku - je-li rychlost těla nulová, např. u madla ležícího na stole může samo vyletět nahoru?), Počáteční rychlost směřuje nahoru.

Tělo je vrženo dolů: počáteční rychlost směřuje dolů.

Tělo je vymrštěno nahoru: počáteční rychlost směřuje nahoru.

V okamžiku pádu na zem:

Těleso vypadne z balónku (balónku): počáteční rychlost se rovná rychlosti balónku (balónku) a směřuje stejným směrem.

3.2.2. Jak určit zrychlení z grafu rychlosti?

Zákon změny rychlosti má tvar:

Graf této rovnice je přímka. Protože je koeficient před t, pak je sklon přímky.

Pro graf 1:

Skutečnost, že graf 1 „roste“, znamená, že průmět zrychlení je kladný, to znamená, že vektor směřuje v kladném směru osy. Vůl

Pro graf 2:

Skutečnost, že graf 2 „jde dolů“, znamená, že projekce zrychlení je záporná, to znamená, že vektor směřuje v záporném směru osy. Vůl... Průsečík grafu s osou - změna směru pohybu na opačný.

Pro určení a výběr takových bodů na grafu, ve kterých můžete přesně určit hodnoty, se zpravidla jedná o body umístěné v horní části buněk.

3.2.3. Jak určit ujetou vzdálenost a posunutí z grafu rychlosti?

Jak je uvedeno v odstavci 3.1.6, dráha může být jako plocha pod grafem závislosti rychlosti na zrychlení. Jednoduchý případ je uveden v článku 3.1.6. Zvažme složitější možnost, kdy graf rychlosti protíná časovou osu.

Připomeňme, že dráha se může pouze zvětšovat, takže dráha, kterou tělo urazilo v příkladu na obrázku 9, je:

kde a jsou plochy postav namalovaných na obrázku.

Pro určení pohybu je třeba si uvědomit, že v bodech a tělem se mění směr pohybu. Při jízdě po dráze se těleso pohybuje v kladném směru osy Vůl, protože graf leží nad časovou osou. Při jízdě po dráze se tělo pohybuje v opačném směru, v záporném směru osy Vůl protože graf leží pod časovou osou. Při jízdě po dráze se těleso pohybuje v kladném směru osy Vůl, protože graf leží nad časovou osou. Posun se tedy rovná:

Ještě jednou dáme pozor:

1) průsečík s časovou osou znamená obrat v opačném směru;

2) plocha grafu ležící pod časovou osou je kladná a je zahrnuta se znaménkem „+“ v definici ujeté vzdálenosti, ale se znaménkem „-“ v definici posunutí.

3.2.4. Jak určit závislost rychlosti na čase a souřadnic na čase z grafu závislosti zrychlení na čase?

Aby bylo možné určit požadované závislosti, jsou nutné počáteční podmínky - hodnoty rychlosti a souřadnic v daném okamžiku. Bez počátečních podmínek není možné tento problém jednoznačně vyřešit, proto jsou zpravidla uvedené v prohlášení o problému.

V tomto příkladu se pokusíme uvést veškeré zdůvodnění písmeny, aby konkrétní příklad (při dosazování čísel) neztratil podstatu akcí.

Nechť je rychlost tělesa v časovém okamžiku rovna nule a počáteční souřadnici

Počáteční hodnoty rychlosti a souřadnic jsou určeny z počátečních podmínek a zrychlení z grafu:

pohyb je tedy rovnoměrně zrychlený a zákon změny rychlosti má tvar:

Na konci tohoto časového intervalu () budou rychlost () a souřadnice () stejné (místo času je třeba ve vzorcích nahradit):

Počáteční hodnota rychlosti v tomto intervalu by se měla rovnat konečné hodnotě v předchozím intervalu, počáteční hodnota souřadnice je rovna konečné hodnotě souřadnice v předchozím intervalu a zrychlení je určeno z grafu:

pohyb je tedy rovnoměrně zrychlený a zákon změny rychlosti má tvar:

Na konci tohoto časového intervalu () budou rychlost () a souřadnice () stejné (místo času je třeba ve vzorcích nahradit):

Pro lepší pochopení si získané výsledky vynesme do grafu (viz obr.)

Na grafu rychlosti:

1) Od 0 po přímku „jdoucí nahoru“ (protože);

2) Od do vodorovné přímky (od);

3) Od do: přímka, "klesat" (protože).

Na grafu jsou souřadnice:

1) Od 0 do: parabola, jejíž větve směřují nahoru (protože);

2) Od do: přímka stoupající nahoru (protože);

3) Od do: parabola, jejíž větve směřují dolů (protože).

3.2.5. Jak zapsat analytický vzorec pohybového zákona z grafu pohybového zákona?

Nechť je uveden graf stejně proměnlivého pohybu.

V tomto vzorci jsou tři neznámé veličiny: a

K určení se stačí podívat na hodnotu funkce at. Pro určení dalších dvou neznámých vybereme na grafu dva body, jejichž hodnoty dokážeme přesně určit - vrcholy buněk. Získáme systém:

Zároveň věříme, že už víme. Vynásobme 1. rovnici soustavy a 2. rovnici:

Odečteme 2. od 1. rovnice a dostaneme:

Dosaďte hodnotu získanou z tohoto výrazu do libovolné rovnice soustavy (3.67) a výslednou rovnici řešte s ohledem na:

3.2.6. Jak určit zákon změny rychlosti podle známého pohybového zákona?

Zákon o stejně proměnlivém pohybu má tvar:

Toto je jeho standardní vzhled pro tento typ pohybu a nemůže vypadat jinak, takže stojí za to si jej zapamatovat.

V tomto zákoně koeficient před t je hodnota počáteční rychlosti, koeficient pre je zrychlení dělené napůl.

Například ať je dán zákon:

A rovnice pro rychlost je:

Pro řešení takových problémů je tedy nutné si přesně zapamatovat tvar zákona o rovnoměrném pohybu a význam koeficientů obsažených v této rovnici.

Můžete však jít i jinou cestou. Připomeňme si vzorec:

V našem příkladu:

3.2.7. Jak určit místo a čas schůzky?

Nechť jsou dány zákony pohybu dvou těles:

V okamžiku setkání jsou tělesa v jedné souřadnici, to znamená, že je nutné vyřešit rovnici:

Přepišme to jako:

Jedná se o kvadratickou rovnici, jejíž obecné řešení nebude vzhledem k její těžkopádnosti uvedeno. Kvadratická rovnice buď nemá řešení, což znamená, že se tělesa nepotkala; buď má jedno řešení – jednu jedinou schůzku; nebo má dvě řešení - dvě jednání orgánů.

Získaná řešení musí být zkontrolována z hlediska fyzické proveditelnosti. Nejdůležitější podmínka: a to, že čas setkání musí být kladný.

3.2.8. Jak určit cestu ve vteřině?

Nechte tělo, aby se začalo pohybovat z klidového stavu a projeďte dráhu ve vteřině. Je potřeba zjistit, kterou dráhou se tělo ubírá n druhý.

K vyřešení tohoto problému je nutné použít vzorec (3.25):

Poté označíme

Vyděl rovnici a dostaneš:

3.2.9. Jak se pohybuje tělo vyhozené z výšky? h?

Tělo vyhozené z výšky h s rychlostí

Souřadnicová rovnice y

Doba výstupu do nejvyššího bodu letu je určena z podmínky:

H je nutné nahradit v:

Rychlost pádu:

3.2.10. Jak se pohybuje tělo svržené z výšky h?

Tělo vyhozené z výšky h s rychlostí

Souřadnicová rovnice y v libovolném okamžiku:

rovnice:

Celá doba letu se určí z rovnice:

Jedná se o kvadratickou rovnici, která má dvě řešení, ale v této úloze se těleso může objevit v souřadnici pouze jednou. Mezi získanými řešeními je proto třeba "odstranit". Hlavním kritériem výpadku je, že doba letu nemůže být záporná:

Rychlost pádu:

3.2.11. Jak se pohybuje těleso vyvržené z povrchu Země?

Tělo je vymrštěno z povrchu země rychlostí

Souřadnicová rovnice y v libovolném okamžiku:

Rovnice průmětu rychlosti v libovolném časovém okamžiku:

Doba výstupu do nejvyššího letového bodu je určena z podmínky

Chcete-li zjistit maximální výšku H je nutné nahradit v (3.89)

Doba celého letu se určí z podmínky Dostaneme rovnici:

Rychlost pádu:

Všimněte si, co to znamená – čas výstupu se rovná pádu do stejné výšky.

Dostali také: tedy jakou rychlostí házeli, stejnou rychlostí padalo tělo. Znaménko "-" ve vzorci znamená, že rychlost v okamžiku pádu směřuje dolů, to znamená proti ose Oj.

3.2.12. Tělo bylo dvakrát ve stejné výšce...

Když je tělo vrženo, může být ve stejné výšce dvakrát - poprvé, když se pohybuje nahoru, podruhé, když padá dolů.

1) Když je tělo nahoře h?

Pro těleso vyvržené z povrchu země platí zákon pohybu:

Když je tělo nahoře h jeho souřadnice se budou rovnat Dostaneme rovnici:

jehož řešení má tvar:

2) Jsou známé doby a kdy bylo tělo ve své výšce h... Kdy bude tělo v maximální výšce?

Doba letu z výšky h zpět do výšky h Stejně Jak již bylo ukázáno, doba výstupu se rovná době pádu do stejné výšky, tedy doba letu z nadmořské výšky h do maximální výšky se rovná:

Poté doba letu od začátku pohybu do maximální výšky:

3) Jsou známé doby a kdy bylo tělo ve své výšce h... Jaká je doba letu těla?

Celá doba letu se rovná:

4) Jsou známé doby a kdy bylo tělo ve své výšce h... Jaká je maximální výška zdvihu?

3.2.13. Jak se pohybuje těleso vržené vodorovně z výšky? h?

Tělo hozené vodorovně z výšky h s rychlostí

Projekce zrychlení:

Projekce rychlosti v libovolném časovém bodě t:

t:

t:

Doba letu se určuje z podmínky

Pro určení letového dosahu je nutné v rovnici pro souřadnice X namísto t náhradní

Pro určení rychlosti tělesa v okamžiku pádu je nutné do rovnice místo přidat t náhradní

Úhel, pod kterým tělo padá k zemi:

3.2.14. Jak se pohybuje těleso vržené pod úhlem α k horizontu z výšky h?

Těleso hozené pod úhlem α k horizontu z výšky h s rychlostí

Projekce počáteční rychlosti na ose:

Projekce zrychlení:

Projekce rychlosti v libovolném časovém bodě t:

Modul rychlosti v libovolném časovém okamžiku t:

Souřadnice těla v libovolném bodě v čase t:

Maximální výška H

Jedná se o kvadratickou rovnici, která má dvě řešení, ale v této úloze se těleso může objevit v souřadnici pouze jednou. Mezi získanými řešeními je proto třeba "odstranit". Hlavním kritériem výpadku je, že doba letu nemůže být záporná:

X L:

Rychlost pádu

Úhel dopadu:

3.2.15. Jak se pohybuje těleso vržené pod úhlem α k zemskému horizontu?

Těleso vržené pod úhlem α k horizontu z povrchu země rychlostí

Projekce počáteční rychlosti na ose:

Projekce zrychlení:

Projekce rychlosti v libovolném časovém bodě t:

Modul rychlosti v libovolném časovém okamžiku t:

Souřadnice těla v libovolném bodě v čase t:

Z podmínky se určí doba letu do nejvyššího bodu

Nejvyšší rychlost letu

Maximální výška H je určeno dosazením časové y souřadnice v zákoně změny

Celá doba letu se zjistí z podmínky, dostaneme rovnici:

Dostaneme

Opět jsme dostali, co to je, znovu jsme ukázali, že doba náběhu se rovná době pádu.

Dosadíme-li v zákoně změny souřadnic Xčas, pak dostaneme dolet L:

Rychlost pádu

Úhel, který tvoří vektor rychlosti s horizontálou v libovolném časovém okamžiku:

Úhel dopadu:

3.2.16. Co jsou ploché a nadzemní cesty?

Vyřešme následující problém: pod jakým úhlem by mělo být těleso odhozeno z povrchu země, aby těleso spadlo na určitou vzdálenost L z místa hodu?

Dosah letu je určen vzorcem:

Z fyzikálních úvah je zřejmé, že úhel α nemůže být větší než 90°, proto z řady řešení rovnice jsou vhodné dva kořeny:

Trajektorie pohybu, pro kterou se nazývá plochá trajektorie. Trajektorie pohybu, pro kterou se nazývá dráha nad hlavou.

3.2.17. Jak používat rychlostní trojúhelník?

Jak je uvedeno v 3.6.1, rychlostní trojúhelník v každé úloze bude mít svůj vlastní tvar. Podívejme se na konkrétní příklad.

Tělo bylo vrženo z vrcholu věže rychlostí tak, aby byl dosah letu maximální. V době, kdy dopadne na zem, je rychlost tělesa rovna Jak dlouho let trval?

Sestavme trojúhelník rychlostí (viz obr.). Nakreslete do něj výšku, která je zjevně rovna Pak se plocha rychlostního trojúhelníku rovná:

Zde jsme použili vzorec (3.121).

Pojďme najít oblast stejného trojúhelníku pomocí jiného vzorce:

Protože se jedná o oblasti stejného trojúhelníku, dáváme rovnítko mezi vzorce a:

kam se dostaneme

Jak je vidět ze vzorců pro konečnou rychlost získaných v předchozích odstavcích, konečná rychlost nezávisí na úhlu, pod kterým bylo tělo vrženo, ale závisí pouze hodnoty počáteční rychlosti a počáteční výšky. Dosah letu podle vzorce tedy závisí pouze na úhlu mezi počáteční a konečnou rychlostí β. Pak letový dosah L bude maximální, pokud nabývá maximální možné hodnoty, tzn

Pokud je tedy dosah letu maximální, pak rychlostní trojúhelník bude obdélníkový, proto je splněna Pythagorova věta:

kam se dostaneme

Právě dokázanou vlastnost rychlostního trojúhelníku lze využít při řešení dalších úloh: rychlostní trojúhelník je v úloze pravoúhlý pro maximální dosah letu.

3.2.18. Jak mohu použít posunovací trojúhelník?

Jak je uvedeno v 3.6.2, trojúhelník posunutí v každém problému bude mít svůj vlastní tvar. Podívejme se na konkrétní příklad.

Těleso je vrženo pod úhlem β k povrchu hory, která má úhel sklonu α. Jak rychle by mělo být tělo vrženo, aby padlo přesně na vzdálenost L z místa házení?

Postavme trojúhelník posunů - to je trojúhelník ABC(viz obr. 19). Udržujme v něm výšku BD... Pochopitelně úhel DBC se rovná α.

Vyjádřete stranu BD ven z trojúhelníku BCD:

Vyjádřete stranu BD ven z trojúhelníku ABD:

Srovnejme a:

Kde zjistíme čas letu:

Pojďme se vyjádřit INZERÁT ven z trojúhelníku ABD:

Vyjádřete stranu DC ven z trojúhelníku BCD:

Ale dostáváme

Dosadíme získaný výraz pro dobu letu do této rovnice:

Konečně se dostáváme

3.2.19. Jak řešit problémy pomocí zákona pohybu? (horizontálně)

Zpravidla se ve škole při řešení úloh pro rovný pohyb používají vzorce

Tento přístup řešení je však obtížné aplikovat na mnoho problémů. Podívejme se na konkrétní příklad.

Opožděný cestující se přiblížil k poslednímu vozu vlaku v okamžiku, kdy se vlak rozjel neustálým zrychlením Jediné otevřené dveře v jednom z vozů byly ve vzdálenosti od cestujícího Jakou nejnižší konstantní rychlost musí vyvinout, aby nastoupit do vlaku?

Pojďme si představit osu Vůl směrované podél pohybu osoby a vlaku. Pro nulovou pozici vezmeme výchozí pozici osoby ("2"). Poté počáteční souřadnice otevřených dveří ("1") L:

Dveře ("1") mají stejně jako celý vlak počáteční rychlost nula. Osoba ("2") se začne pohybovat rychlostí

Dveře ("1") se stejně jako celý vlak pohybují zrychlením a. Osoba ("2") se pohybuje konstantní rychlostí:

Zákon pohybu pro dveře i pro lidi je:

Dosaďte podmínky a do rovnice pro každé z pohybujících se těles:

Pro každé z těles jsme sestavili pohybovou rovnici. Nyní pomocí již známého algoritmu najdeme místo a čas setkání dvou těles - musíme přirovnat a:

Odkud dostaneme kvadratickou rovnici pro určení času setkání:

Toto je kvadratická rovnice. Obě jeho rozhodnutí mají fyzický význam - nejmenší kořen, jedná se o první setkání člověka a dveří (člověk může z místa rychle utéct, ale vlak hned nenabere vysokou rychlost, aby člověk mohl předjet dveře), druhý kořen je druhé setkání (když vlak již zrychlil a dohonil muže). Ale přítomnost obou kořenů znamená, že člověk může běžet pomaleji. Rychlost bude minimální, když rovnice bude mít jeden jediný kořen, tzn

Kde najdeme minimální rychlost:

V takových úlohách je důležité analyzovat podmínky problému: jaké jsou počáteční souřadnice, počáteční rychlost a zrychlení. Poté sestavíme pohybovou rovnici a přemýšlíme, jak problém dále řešit.

3.2.20. Jak řešit problémy pomocí zákona pohybu? (vertikálně)

Podívejme se na příklad.

Volně padající těleso urazilo posledních 10 m za 0,5 s. Najděte čas pádu a výšku, ze které tělo spadlo. Zanedbávejte odpor vzduchu.

Pro volný pád tělesa platí pohybový zákon:

V našem případě:

počáteční souřadnice:

startovací rychlost:

Nahrazme podmínky v zákoně pohybu:

Dosazením požadovaných časových hodnot do pohybové rovnice získáme souřadnice těla v těchto okamžicích.

V okamžiku pádu souřadnice těla

Od až do okamžiku pádu, tedy na souřadnici těla

Rovnice a tvoří soustavu rovnic, ve které je neznámá H a řešením tohoto systému získáme:

Takže znát formu zákona pohybu (3.30) a pomocí podmínek problému najít a získat pohybový zákon pro tento konkrétní problém. Poté, dosazením požadovaných časových hodnot, získáme odpovídající hodnoty souřadnic. A řešíme problém!

Stejně zrychlený pohyb je pohyb, při kterém se vektor zrychlení nemění ve velikosti a směru. Příklady takového pohybu: kolo, které se kutálí z kopce; kámen hozený šikmo k obzoru. Rovnoměrný pohyb je speciální případ rovnoměrně zrychleného pohybu s nulovým zrychlením.

Podívejme se podrobněji na případ volného pádu (tělo je vrženo pod úhlem k horizontu). Takový pohyb lze znázornit jako součet pohybů kolem vertikální a horizontální osy.

V libovolném bodě trajektorie na těleso působí tíhové zrychlení g →, které se nemění na velikosti a směřuje vždy jedním směrem.

Pohyb je rovnoměrný a přímočarý podél osy X a rovnoměrně zrychlený a přímočarý podél osy Y. Budeme uvažovat průměty vektorů rychlosti a zrychlení na osu.

Vzorec pro rychlost při rovnoměrně zrychleném pohybu:

Zde v 0 - počáteční rychlost tělesa, a = c o n s t - zrychlení.

Ukažme na grafu, že při rovnoměrně zrychleném pohybu má závislost v (t) tvar přímky.

​​​​​​​

Zrychlení lze určit ze sklonu grafu rychlosti. Na obrázku výše je modul zrychlení roven poměru stran trojúhelníku ABC.

a = v - v 0 t = B C A C

Čím větší je úhel β, tím větší je sklon (strmost) grafu vzhledem k časové ose. V souladu s tím, čím větší je zrychlení těla.

Pro první graf: v 0 = - 2 ms; a = 0,5 ms2.

Pro druhý graf: v 0 = 3 ms; a = -13 ms2.

Pomocí tohoto grafu můžete také vypočítat pohyb tělesa za čas t. Jak to udělat?

Vyberme na grafu malý časový interval ∆ t. Budeme předpokládat, že je tak malý, že pohyb za čas ∆ t lze považovat za rovnoměrný pohyb s rychlostí rovnou rychlosti tělesa uprostřed intervalu ∆ t. Potom bude posunutí ∆ s za dobu ∆ t rovno ∆ s = v ∆ t.

Celý čas t rozdělíme do nekonečně malých intervalů ∆ t. Posun s během času t se rovná ploše lichoběžníku O D E F.

s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 t = 2 v 0 + (v - v 0) 2 t.

Víme, že v - v 0 = a t, takže konečný vzorec pro pohyb tělesa bude mít tvar:

s = v 0 t + at 2 2

Abyste našli souřadnici tělesa v daném časovém okamžiku, musíte k počáteční souřadnici tělesa přidat posunutí. Změna souřadnice v závislosti na čase vyjadřuje zákon rovnoměrně zrychleného pohybu.

Zákon rovnoměrně zrychleného pohybu

Zákon rovnoměrně zrychleného pohybu

y = y 0 + v 0 t + at 2 2.

Dalším častým problémem kinematiky, který vzniká při analýze rovnoměrně zrychleného pohybu, je nalezení souřadnic při daných hodnotách počáteční a koncové rychlosti a zrychlení.

Vyloučením t z výše uvedených rovnic a jejich řešením dostaneme:

s = v 2 - v 0 2 2 a.

Ze známé počáteční rychlosti, zrychlení a přemístění můžete zjistit konečnou rychlost těla:

v = v 0 2 + 2 a s.

Pro v 0 = 0 s = v 2 2 a a v = 2 a s

Důležité!

Veličiny v, v 0, a, y 0, s zahrnuté ve výrazech jsou algebraické veličiny. V závislosti na charakteru pohybu a směru souřadnicových os v podmínkách konkrétního úkolu mohou nabývat kladných i záporných hodnot.

Pokud si všimnete chyby v textu, vyberte ji a stiskněte Ctrl + Enter

Uvažujme pohyb tělesa vrženého vodorovně a pohybujícího se pouze působením gravitace (odpor vzduchu zanedbáváme). Představme si například, že míč ležící na stole dostane tlak a ten se odkutálí k okraji stolu a začne volně padat s počáteční rychlostí směřovanou vodorovně (obr. 174).

Promítneme pohyb míčku na svislou osu a na vodorovnou osu. Pohyb průmětu koule na osu je pohyb bez zrychlení s rychlostí; pohyb projekce míče na osu je volný pád se zrychlením menším, než je počáteční rychlost při působení gravitace. Zákonitosti obou pohybů jsou nám známy. Složka rychlosti zůstává konstantní a stejná. Složka roste úměrně s časem:. Výslednou rychlost lze snadno zjistit pomocí paralelogramového pravidla, jak je znázorněno na Obr. 175. Nakloní se dolů a její sklon se časem zvýší.

Rýže. 174. Pohyb míče kutálejícího se ze stolu

Rýže. 175. Míč hozený vodorovně rychlostí má v tuto chvíli rychlost

Najdeme trajektorii tělesa vrženého vodorovně. Souřadnice těla v okamžiku času jsou

Abychom našli rovnici trajektorie, vyjádříme z (112.1) čas pomocí a dosadíme tento výraz do (112.2). V důsledku toho dostáváme

Graf této funkce je na Obr. 176. Pořadnice bodů trajektorie jsou úměrné čtvercům úseček. Víme, že takové křivky se nazývají paraboly. Parabola znázorňovala graf dráhy rovnoměrně zrychleného pohybu (§ 22). Po parabole se tedy pohybuje volně padající těleso, jehož počáteční rychlost je vodorovná.

Dráha uražená ve vertikálním směru nezávisí na počáteční rychlosti. Ale dráha ujetá v horizontálním směru je úměrná počáteční rychlosti. Proto při velké horizontální počáteční rychlosti je parabola, podél které těleso padá, více protažená v horizontálním směru. Uvolní-li se proud vody z vodorovné trubice (obr. 177), budou se jednotlivé částice vody, stejně jako kulička, pohybovat po parabole. Čím více je kohoutek, kterým voda vstupuje do trubice, otevřen, tím větší je počáteční rychlost vody a čím dále od kohoutku se proud dostane na dno kyvety. Umístěním clony s předem nakreslenými parabolami za trysku se můžete ujistit, že vodní paprsek má skutečně tvar paraboly.

V této lekci se podíváme na důležitou charakteristiku nerovnoměrného pohybu – zrychlení. Navíc budeme uvažovat nerovnoměrný pohyb s konstantním zrychlením. Takový pohyb se také nazývá rovnoměrně zrychlený nebo stejně zpomalený. Nakonec si povíme, jak graficky znázornit závislost rychlosti tělesa na čase pro rovnoměrně zrychlený pohyb.

Domácí práce

Po vyřešení problémů pro tuto lekci se budete moci připravit na otázky 1 GIA a otázky A1, A2 zkoušky.

1. Úlohy 48, 50, 52, 54 sb. úkoly A.P. Rymkevič, ed. 10.

2. Zapište závislosti rychlosti na čase a nakreslete grafy závislosti rychlosti tělesa na čase pro případy uvedené na obr. 1, případy b) ad). Označte otočné body na grafech, pokud existují.

3. Zvažte následující otázky a odpovědi:

Otázka. Je zrychlení způsobeno gravitačním zrychlením, jak je definováno výše?

Odpovědět. Samozřejmě, že je. Zrychlení volného pádu je zrychlení tělesa, které volně padá z určité výšky (odpor vzduchu je třeba zanedbat).

Otázka. Co se stane, když je zrychlení tělesa kolmé na rychlost pohybu tělesa?

Odpovědět. Tělo se bude pohybovat rovnoměrně po obvodu.

Otázka. Mohu vypočítat tečnu sklonu pomocí úhloměru a kalkulačky?

Odpovědět. Ne! Protože takto získané zrychlení bude bezrozměrné a rozměr zrychlení, jak jsme si ukázali dříve, musí mít rozměr m/s2.

Otázka. A co pohyb, když graf závislosti rychlosti na čase není přímý?

Odpovědět. Můžeme říci, že zrychlení tohoto tělesa se mění s časem. Takový pohyb nebude rovnoměrně zrychlen.